Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Труды Н.К. Сухое и граничное трение, фрикционные материалы Т 2
 
djvu / html
 

динатах имеет вид
a i а /я2яа <э« \ , - д /HiH., аа \ , а
-г;
где О- температура; t - время;
о=------коэффициент температуропроводности;
А - коэффициент теплопроводности, р- плотность;
с - удельная теплоемкость; Hi (i=l, 2, 3) -параметры Ламэ.
Криволинейные координаты ф1( фа, фз могут быть как безразмерными, так и размерными. В соответствии с этим одни из параметров Ламэ безразмерны, другие имеют размерность.
Чтобы получить зависимость температуры от координат и времени, характеризующую температурное поле в паре трения, необходимо задать пространственное распределение температур в начальный момент времени
и граничные условия, типичные для тепловой задачи трения. На части поверхности возможен теплообмен с внешней средой
с ii5/ / з\
где о - коэффициент теплообмена, Фо - температура внешней среды.
Помимо граничного условия (3) возможно условие другого вида. Если трущееся тело соприкасается частью поверхности с теплопроводя-щей средой, то отдача тепла в эту среду характеризуется процессом теплопроводности. Если постулировать отсутствие температурного скачка на границе раздела двух сред, а также- Отсутствие тепловых источников на этой границе, то соответствующее граничное условие может быть записано в виде
-яг- = - ЕГ Г 5Т- (на поверхности), (4)
аФ21 Я22 1 аФ22
где Я,] и 7,2 относятся к разным теплопроводящим средам. В величине ф/7 индекс j определяет нормаль.
Специфика нагрева тел при трении отражается в третьем граничном условии, которое выводится на основе закона сохранения энергии из рассмотрения теплообразования на скользящем контакте.
В дифференциальной форме граничное условие, характеризующее генерацию тепла для одного из трущихся тел, имеет вид
а<7 = -jr-мГ (на контактеЬ (5)
где а - коэффициент распределения тепловых потоков;
q - интенсивность теплового источника трения.
Уравнения (1) - (5) содержат размерные величины, однако не выраженные в каких-либо конкретных единицах. Поэтому переносить результаты вычислений по этим уравнениям с одних объектов на другие не представляется возможным. Приведем эти уравнения к безразмерным величинам. Физическое подобие тепловых потоков и температурных полей требует в первую очередь геометрического подобия форм и подобия в расположении сходственных между собою областей теплопроводящего пространства. Это означает, что .=1, , где ф; - одна из криволинейных координат,
250

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 251 252 253 254 255 256 257 258 259 260 270 280 290 300


Полимеры, пластмассы, каучуки, волокна, мономеры, переработка углеводородных газов